burada S=ab; x =. (7.8)

RCS-nin şüalanma bucağından asılılığına hədəf səpələnmə qrafiki deyilir. Düz vərəqdə (sinx/x)2 formasının funksiyası ilə təsvir olunan səpələnmə qrafiki var.

Vərəq ölçüsünün dalğa uzunluğuna böyük nisbətlərində səpilmə diaqramı çox kəskin olacaq, yəni α-nın artması ilə təbəqənin RCS dəyəri σc funksiyasına uyğun olaraq kəskin şəkildə dəyişir, bəzi istiqamətlərdə sıfıra enir.

Bir sıra tətbiqlər üçün, şüalanma bucaqlarının geniş diapazonunda yüksək RCS dəyərinin saxlanması arzu edilir. Bu, məsələn, reflektorları passiv radio mayakları kimi istifadə edərkən lazımdır. Bu əmlak künc reflektoruna malikdir.

EPR künc reflektoru. Künc reflektoru üç qarşılıqlı perpendikulyar metal təbəqədən ibarətdir, radiodalğaları şüalanan radar istiqamətində əks etdirmək xüsusiyyətinə malikdir, bu, şüalanma istiqaməti yaxın olduqda dalğanın yaşadığı reflektorun divarlarından üçlü əks olunması ilə izah olunur. künc reflektorunun simmetriya oxu (45 ° möhkəm bucaq daxilində). Künc reflektorunun RCS-nin hesablanması üçün düstur:

a=1 m və λi=10 sm-də künc reflektorunun EPR-si σуo = 419 m2. Beləliklə, bir künc reflektorunun RCS ölçüləri a = b = l m olan düz lövhənin RCS-dən bir qədər kiçikdir.Lakin, künc reflektoru kifayət qədər geniş sektorda böyük bir RCS dəyərini saxlayır, plitənin RCS isə azalır. şüalanma istiqamətinin normadan cüzi sapmaları ilə kəskin şəkildə.

İki eyni metal konusdan ibarət olan bikonik reflektorlar dənizdə passiv radar mayakları kimi də istifadə olunur. Konusların generatrisləri arasındakı bucaq 90 ° olarsa, şüa konusların səthindən ikiqat əks olunduqdan sonra böyük RCS dəyərini təmin edən radara doğru yönəldilir. Bikonik reflektorun üstünlüyü onun oxuna perpendikulyar olan müstəvidə vahid səpilmə nümunəsidir.

EPR topu. Mükəmməl keçirici hamar səthə malik böyük (λu ilə müqayisədə radius) topun RCS-ni təyin etmək üçün (5.3) düsturundan istifadə etmək olar. σsh =4π rsh2 (7.10)

Beləliklə, topun RCS dalğa uzunluğundan və şüalanma istiqamətindən asılı olmayaraq onun en kəsiyinin sahəsinə bərabərdir:

Bu xassəsinə görə, əks olunan siqnalların intensivliyini müqayisə etməklə real cisimlərin RCS-nin eksperimental ölçülməsi üçün istinad kimi yaxşı keçirici səthə malik böyük topdan istifadə olunur. Topun radiusunun dalğa uzunluğuna nisbəti rsh /λi ≤2 qiymətlərinə qədər azaldıqda, σsh/π rsh2 funksiyası bir sıra rezonanslı maksimum və minimumlara malikdir, yəni top vibrator kimi davranmağa başlayır. Topun diametri λi / 2-ə yaxın olan topun RCS kəsişməsindən dörd dəfə çoxdur. Kiçik top rsh ≤λ və /(2π) üçün EPR Rayleigh difraksiya düsturu ilə müəyyən edilir.

σsh =4,4 104 rsh6 / λi4 (7,11)

və şüalanan radiodalğaların dalğa uzunluğundan güclü asılılığı ilə xarakterizə olunur. Bu hal, məsələn, radio dalğalarının yağış damcılarından və dumandan əks olunması zamanı baş verir. Suyun dielektrik davamlılığının qiymətini (ε = 80) nəzərə alaraq, yağış damcılarının EPR-si σk =306 dk6 / λi4 burada dk damcıların diametridir.

7.3. Obyektlərin Effektiv Səpilmə Sahəsi

Çox vaxt praktikada bir neçə obyektin yaratdığı əks olunan siqnalı və ya səthdə və ya radar zondlama siqnalları ilə şüalanan həcmdə yayılmış elementar reflektorların çoxluğunu müəyyən etmək lazımdır. Beləliklə, yer səthinin tədqiqi üçün bir təyyarə radarının göstəricisinin ekranında, Yer səthinin müvafiq bölmələrindən əks olunan siqnallar və ya səthin formalaşmasında iştirak edən həll edilmiş həcmdən CRT şüasını parlaqlıqda modulyasiya etməklə bir görüntü yaradılır. qəbuledicinin girişində nəticələnən siqnal. D>> τ və s/2 məsafədə üfüqi və şaquli müstəvilərdə dib eni τu zondlama impulslu impulslu radar üçün həll edilmiş həcm V0 hündürlüyü h= τvə olan silindrin həcminə bərabər olacaqdır. c/2 və əsas sahəsi s=pab V0 =h s.

Kosmosun vahid həcmi σC-yə bərabər eyni RCS ilə n1 təsadüfi yerləşdirilmiş reflektorlardan ibarətdirsə, o zaman həll edilmiş həcmdə bütün reflektorların RCS-nin orta statistik qiyməti σc = σc n V0-dır. (7.12)

Yağış vəziyyətində σt yağış damcısının RCS-nin vahid həcmə düşən vibratorların sayına vurulan n1-dir və yağışın intensivliyi I (mm/saat) ilə bağlıdır. Hesablamaları sadələşdirmək üçün düsturlardan istifadə etməklə hesablana bilən vahid həcmə görə xüsusi RCS-dən istifadə edə bilərsiniz σc = σc n1 (m-1).

σо =6 10-14 I1.6 λi-4 (yağış üçün); (7.13)

σо =6 10-13 I2 λi-4 (qar üçün). (7.14)

Dipol reflektorlar buludundan (metallaşdırılmış lentlər) əks olunan siqnalları hesablayarkən, λi / 2 uzunluğunda dipolların məkanında ixtiyari bir oriyentasiya ilə xüsusi RCS də istifadə olunur.

σvo =0,11 λi2 n1. /m2/. (7.15)

Radarın və hədəfin qarşılıqlı mövqeyinin dəyişməsi, qrup və paylanmış hədəflərdə isə - və elementar reflektorların nisbi mövqeyinin dəyişməsi nəticəsində yaranan hədəflərin RCS-də təsadüfi dalğalanmalar əks olunan siqnallarda dalğalanmalara səbəb olur. Siqnalların statistik xüsusiyyətləri və hədəflərin EPR-si PV və dalğalanmaların spektri (korrelyasiya funksiyası) ilə kifayət qədər tam təsvir edilə bilər.

Məlumdur ki, elementar reflektorlar dəstinin RCS eksponensial paylanma qanunu ilə təsvir olunur. Çoxlu reflektorlardan ibarət olan mürəkkəb və paylanmış obyektlərin əks etdirdiyi siqnalların spektral xüsusiyyətləri hədəfin və radarın nisbi sürəti, elementar reflektorların qarşılıqlı yerdəyişməsi və reflektorların tərkibindəki dəyişikliklər (onların sayı və RCS) ilə müəyyən edilir. DND-nin skan edilməsi (hərəkət etməsi). Mürəkkəb hədəflər (gəmi, təyyarə və s.) zamanı əks olunan siqnal ayrı-ayrı səth sahələrindən (əsasən “parlaq” nöqtələr) əks olunanların cəmlənməsi ilə formalaşır ki, bu da elementar reflektorlar hesab edilə bilər. Radarın və hədəfin yüksək nisbi hərəkət sürətində əks olunan siqnalın spektrinin eni hədəfin ekstremal elementləri üçün Doppler tezlik artımlarının fərqinə bərabər hesab edilə bilər. Beləliklə, əgər hədəfin bucaq eni θts və onun ortasının istiqamət bucağı (nisbi sürət vektoru V ilə hədəfə istiqamət arasındakı bucaq) α-ya bərabərdirsə, əks olunan siqnal spektrinin eni kiçikdir. θts ∆F=2Vθts sin α /λi-dir. (7.16)

Spektrin genişliyini bilməklə, dalğalanma sürətini xarakterizə edən siqnal korrelyasiya müddətini τ = l/∆F də hesablamaq olar. (7.16) düsturundan belə nəticə çıxır ki, tərəddüd sürəti hərəkətin nisbi sürəti, hədəfin gedişatı və ölçüsü ilə bağlıdır ki, bu da əks olunan siqnalın dalğalanma xarakteri ilə hədəfin növünü müəyyən etmək üçün istifadə edilə bilər. Spektrin eni həm də elementar reflektorların hədəfin kütlə mərkəzinə nisbətən bucaq yerdəyişməsindən asılıdır. Beləliklə, təyyarə əyildikdə və yuvarlandıqda, siqnal dalğalanmalarının spektrində yüzlərlə herts-ə qədər tezliklər görünür.

Yansıtılan dalğanın faza cəbhəsindəki dalğalanmalar hədəfin daşıyıcısının təyin edilməsində səhvlərə səbəb olur. Radar və hədəfin qarşılıqlı hərəkəti, elementar reflektorların bucaqlarının və onların tərkibinin dəyişməsi nəticəsində əks olunma mərkəzinin mövqeyi daim dəyişən mürəkkəb obyektlərin radar istiqamətinin tapılmasında belə dalğalanmalar qaçılmazdır. Təcrübə göstərir ki, radardan D məsafəsində görünən dc xətti ölçüsü olan həqiqi hədəfin radar siqnalının gəliş bucağının sapmasının kök-orta kvadrat xətası σα=dc/4D. (7.17)

Yansıtılan dalğanın faza cəbhəsindəki dalğalanmalara hədəf bucaq səsi deyilir. Onların real məqsədlər üçün spektri 0-dan 5 Hz-ə qədər aşağı tezlikli bölgədə yerləşir və eni təxminən herts fraksiyalarına malikdir. Bucaq koordinatlarında hədəfin avtomatik izlənməsi ilə radar layihələndirilərkən dalğalanma spektri məlum olmalıdır. Hədəflərin və əks olunan siqnalların EPR-nin statistik xüsusiyyətləri bir radarın diapazonunu, koordinatların ölçülməsinin düzgünlüyünü hesablayarkən, həmçinin radar siqnalının emal qurğusunu tərtib edərkən zəruridir. Təxmini hesablamalar hədəflərin RCS paylanmasının eksponensial qanunu ilə aparılır. Radarın diapazonunu qiymətləndirərkən, hədəfə məruz qalmanın müxtəlif istiqamətləri üçün RCS dəyərlərini orta hesabla almaqla əldə edilən hədəfin RCS-nin orta dəyəri istifadə olunur. Cədvəldə. 7.1 real obyektlər üçün orta RCS dəyərlərini göstərir /2/. Cədvəl 7.1

Real radar müşahidə obyektləri üçün EPR

Təcrübədə bəzən real obyektlərin RCS-ni süni şəkildə artırmaq və ya azaltmaq ehtiyacı var. Belə ki, xilasedici qayıqların və salların axtarışını asanlaşdırmaq üçün onlara künc reflektorları quraşdırılıb ki, bu da radarların aşkarlanması diapazonunu kəskin şəkildə artırır. Digər hallarda, raketlərin, təyyarələrin və gəmilərin aşkarlanmasını azaltmaq üçün, onlar yerüstü konfiqurasiyanın rasional seçimi və radio dalğalarının əksini azaldan qoruyucu örtüklərin istifadəsi ilə RCS-lərini azaltmağa çalışırlar.

Düşmən radarları tərəfindən aşkarlanmamaq üçün müasir qırıcılar, gəmilər və raketlər ən kiçik effektiv səpilmə sahəsinə (ESR) malik olmalıdırlar. Hesablama elektrodinamika üsullarından istifadə edərək, belə incə obyektləri inkişaf etdirən alim və mühəndislər radardan istifadə edərkən ixtiyari obyektlərin EPR və səpilmə təsirlərini optimallaşdırırlar. Nəzərdən keçirilən obyekt bütün istiqamətlərdə üzərinə düşən elektromaqnit dalğalarını səpələyir və enerjinin bir hissəsi sözdə prosesdə elektromaqnit dalğalarının mənbəyinə qayıdır. geriyə səpilmə, obyektin bir növ “əks-sədası” əmələ gətirir. RCS yalnız radar əks-səda siqnalının intensivliyinin ölçüsüdür.

Təcrübədə radarların kalibrlənməsi üçün bir obyekt kimi istinad keçirici sfera istifadə olunur. Problemin oxşar ifadəsi EPR-nin ədədi hesablamasını yoxlamaq üçün istifadə olunur, çünki bu klassik elektrodinamika probleminin həlli 1908-ci ildə Gustav Mie tərəfindən əldə edilmişdir.

Bu qeyddə biz effektiv 2D oxsimmetrik düsturdan istifadə edərək belə bir istinad hesablamasının necə aparılacağını təsvir edəcəyik, həmçinin COMSOL Multiphysics ®-də geniş sinif səpilmə problemlərinin həlli üçün ümumi prinsipləri qısaca qeyd edəcəyik.

Şəkil 1. Boş məkanda mükəmməl keçirici sfera ətrafında elektrik sahəsinin (norma) və zamanla orta enerji axınının (oxlar) paylanması.

Keçirici bir sferada səpilmə: ölçü vacibdir

Üçölçülü bir şəraitdə, hətta hesablama sahəsini effektiv şəkildə məhdudlaşdıran və açıq sərhədləri və simmetriya şərtlərini simulyasiya edən mükəmməl uyğunlaşdırılmış təbəqələrdən (Perfectly Matched Layers - PML) istifadə edilsə belə, ətraflı tezlik/dalğa uzunluğu həlli ilə hesablama kifayət qədər vaxt apara bilər. uzun müddət.

Xoşbəxtlikdən, əgər obyekt oxsimmetrikdirsə və dalğaları izotrop şəkildə səpələyirsə, tam 3D analiz tələb olunmur. Elektromaqnit dalğalarının yayılmasını və bir cismin rezonans davranışını təhlil etmək üçün müəyyən şərtlər altında iki ölçülü eksenimmetrik formulada onun kəsişməsi üçün hesablama aparmaq kifayətdir.

Mikrodalğalı prosesin iki ölçülü eksensimetrik modeli: daxili görünüş

Tutaq ki, bizim kürəmiz metaldir və yüksək keçiriciliyə malikdir. Bu problem üçün kürənin səthi mükəmməl elektrik keçiricisi (PEC) kimi təyin edilir və onun daxili hissəsi hesablama sahəsindən çıxarılır. Ətrafındakı bölgə müvafiq maddi xassələrə malik vakuum kimi müəyyən edilir və ən xarici təbəqə bütün çıxan dalğaları udmaq və hesablama sahəsinin hüdudlarından əks olunmasının qarşısını almaq üçün istifadə edilən sferik tipli PML-dən istifadə edir.

Dalğa elektromaqnit problemlərində metal obyektlərin modelləşdirilməsi

Tezlik sahəsində elektrodinamika məsələlərinin ədədi həlli üçün metal obyektlərin səmərəli modelləşdirilməsi üçün bir neçə üsul mövcuddur. Aşağıdakı təsvir Keçid sərhədi şərti (TBC), Empedans sərhəd şərti (IBC) və Mükəmməl Elektrik Keçirici (PEC) şərtlərindən istifadə üçün texnika və təlimatları göstərir.

düyü. 3. COMSOL Multiphysics ® GUI-də Axisimmetrik Həndəsə və Sol Dairəvi Qütbləşmiş Fonun Elektromaqnit Sahəsinin Tərifi.

Hesablama sahəsində (PML istisna olmaqla) z oxunun mənfi istiqamətinə yönəldilmiş sol dairəvi qütbləşmə ilə fon sahəsinin həyəcanlanması təyin olunur (şək. 3). Qeyd edək ki, yalnız birinci azimut rejimi hesablanır.

Varsayılan olaraq, mikrodalğalı problemlər üçün COMSOL Multiphysics ® bu misalda 200 MHz olan tezlik domenində (Tezlik Domeninin öyrənilməsi) tədqiqat üçün müəyyən edilmiş maksimum tezlik altında avtomatik olaraq pulsuz üçbucaqlı (və ya 3D problemlər üçün tetraedral) şəbəkə yaradır. Modeldə dalğa proseslərinin kifayət qədər həllini təmin etmək üçün şəbəkə elementinin maksimum ölçüsü 0,2 dalğa uzunluğuna təyin edilmişdir. Başqa sözlə, məkan ayırdetmə hər dalğa uzunluğu üçün beş ikinci dərəcəli element kimi verilir. Mükəmməl uyğunlaşdırılmış təbəqələrdə mesh udma istiqamətində çəkilərək qurulur, bu da PML-nin maksimum səmərəliliyini təmin edir.

Çünki modeldə sərbəstlik dərəcələrinin sayı çox azdır (üçölçülü qəbulu ilə müqayisədə), onda onun hesablanması cəmi bir neçə saniyə çəkir. Çıxışda istifadəçi fon və səpələnmiş sahələrin cəmi olan kürə ətrafında (yaxın zonada) elektrik sahəsinin paylanmasını əldə edə və vizuallaşdıra bilər.

Bu problem üçün ən maraqlı xüsusiyyətlər uzaq sahə bölgəsinə aiddir. Onları modeldə əldə etmək üçün siz uzaq zonada sahələri hesablamağa imkan verən hesablama sahəsinin xarici sərhəddində (bu halda PML-nin daxili sərhədində) Uzaq Sahənin Hesablanması şərtini aktivləşdirməlisiniz. Stratton-Chu inteqral münasibətlərinə əsaslanan istənilən nöqtədə hesablama sahəsindən kənarda. Aktivləşdirmə əlavə bir dəyişən əlavə edir - uzaq zonada sahə amplitudası, bunun əsasında sonrakı emalda proqram IEEE standartlarına uyğun olan mühəndislik dəyişənlərini hesablayır: effektiv izotrop şüalanan güc, qazanc (qazanc adlanan, o cümlədən giriş uyğunsuzluğunu nəzərə alaraq), əmsal istiqamətli hərəkət və EPR.

Qütb qrafikindən mütəxəssis müəyyən müstəvidə uzaq zonada sahənin istiqamətini müəyyən edə bilər və uzaq zonada üçölçülü radiasiya nümunəsi sahibsiz sahəni daha ətraflı öyrənməyə imkan verir (şək. 4).

düyü. 4. COMSOL Multiphysics ®-də 2D oxsimmetrik modelə əsaslanan 3D uzaq sahə vizualizasiyası.

Üç ölçülü problemin həllinin bərpası

Axisimmetrik tərtibdə "azaldılmış" model üçün nəticələr dairəvi qütbləşmə ilə fon sahəsi ilə keçirici sferanın şüalanması prosesinə aiddir. İlkin 3d məsələsində xətti qütbləşmiş müstəvi dalğa halı üçün kənar sahənin xüsusiyyətləri öyrənilir. Bu fərqi necə aradan qaldırmaq olar?

Tərifinə görə, xətti polarizasiya sağ və sol dairəvi qütbləşməni əlavə etməklə əldə edilə bilər. Yuxarıdakı parametrlərə malik 2D oxsimmetrik model (şəkil 2) sol dairəvi polarizasiya ilə fon sahəsinin birinci azimut rejiminə (m = 1) uyğun gəlir. Sağ dairəvi qütbləşmə ilə mənfi azimut rejiminin həlli simmetriya xassələrindən istifadə edərək və sadə cəbri çevrilmələri yerinə yetirməklə artıq həll edilmiş problemdən asanlıqla əldə edilə bilər.

Yalnız bir 2D təhlili aparmaq və nəticələri artıq emaldan sonra əks etdirməklə, hesablama resurslarına əhəmiyyətli dərəcədə qənaət etməklə yanaşı, bütün lazımi məlumatları çıxara bilərsiniz (Şəkil 5).

düyü. 5. Tam üçölçülü hesablama üçün səpilmə bucaqları baxımından effektiv səpilmə sahəsinin (loqarifmik miqyasda) skanının müqayisəsi və təklif olunan ikiölçülü oxsimmetrik model.

EPR müqayisəsi ilə 1D qrafiki (Şəkil 5) 3D və 2D eksenimmetrik modellər arasında məqbul uyğunluğu nümayiş etdirir. Yüngül uyğunsuzluq yalnız irəli və geriyə səpilmə bölgəsində, fırlanma oxunun yaxınlığında müşahidə olunur.

Bundan əlavə, əldə edilmiş ikiölçülü nəticələrin üçölçülü fəzada vizuallaşdırılması koordinat sisteminin silindrikdən karteziana çevrilməsini tələb edəcəkdir. Əncirdə. Şəkil 6, 2D ekssimetrik model üçün nəticələrin 3D vizuallaşdırılmasını göstərir.

düyü. 6. İkiölçülü hesablama əsasında əldə edilmiş nəticələrin üçölçülü təsviri.

Spiral oxlar dairəvi qütbləşmə ilə fon sahəsini göstərir. Üfüqi hissədəki qrafik fon sahəsinin radial komponentinin paylanmasını əks etdirir (dalğa prosesi müstəvi deformasiyalardan istifadə etməklə göstərilir). Ümumi elektrik sahəsinin norması sferanın səthində qurulur. Digər ox diaqramı iki dairəvi qütbləşmənin superpozisiyasını göstərir ki, bu da üç ölçüdə xətti qütbləşmiş fon sahəsinə bərabərdir.

Nəticə

Mühəndislər üçün radiofizika və mikrodalğalı texnologiya sahəsində müasir inkişaf prosesində istifadə olunan ədədi analiz metodundan asılı olmayaraq resurs istehlakını və vaxt xərclərini azaldan effektiv modelləşdirmə üsulları əvəzolunmazdır.

Böyük elektrik ölçüsü olan real komponenti simulyasiya edərkən bütövlüyü qorumaq və bütün müvafiq fiziki effektləri yenidən yaratmaq üçün problemi iki ölçülü ox-simmetrik tərtibdə həll etməklə, dəqiqliyi itirmədən ədədi hesablama prosesini sadələşdirmək mümkündür. Səpələnən kürələr və disklər, konusvari buynuz və parabolik antenalar kimi eksenimmetrik obyektlərin modelləşdirilməsi və təhlili zamanı cihazın en kəsiyi üçün hesablamalar tam 3D modeldən istifadə etməklə müqayisədə bir neçə dəfə daha sürətli olur.

COMSOL Multifizikasında Antenna Modelləşdirməsinin Əsasları

Dalğaların səpilməsi fizikada ən fundamental hadisələrdən biridir, çünki Məhz səpələnmiş elektromaqnit və ya akustik dalğalar şəklində ətrafımızdakı dünya haqqında çoxlu məlumat alırıq. RF və Dalğa Optikası modullarında, eləcə də Akustika modulunda mövcud olan tam dalğa formulaları sonlu elementlər metodundan istifadə etməklə bu hadisələri ətraflı şəkildə modelləşdirməyə imkan verir. Bu vebinarda biz COMSOL-da səpilmə problemlərinin həlli üçün müəyyən edilmiş təcrübələri, o cümlədən Arxa Sahə formulalarının istifadəsi, Uzaq Sahə Hesablama funksionallığı, fasiləsiz Galerkin metoduna (dG-FEM) əsaslanan yeni texnologiyalardan istifadə edərək genişzolaqlı hesablamaları müzakirə edəcəyik. siqnal qəbulu rejimində antenaların və sensorların simulyasiyası.

Vebinarın sonunda COMSOL Modellər və Tətbiqlər Kitabxanasında mövcud şablonları və nümunələri müzakirə edəcəyik, həmçinin bu mövzuda istifadəçinin suallarını cavablandıracağıq.

Siz həmçinin şərhlərdə və ya veb saytımızda COMSOL-un nümayişini tələb edə bilərsiniz.

Son GIF:

Radar qəbuledicisinin yerləşdiyi yerdə ikinci dərəcəli elektromaqnit sahəsini dəqiq müəyyən etmək üçün, bir qayda olaraq, mürəkkəb konfiqurasiyaya malik olan yerləşdirmə obyektlərindən elektromaqnit dalğalarının əks olunması problemini həll etmək lazımdır. Bu problemi kifayət qədər dəqiqliklə həll etmək həmişə mümkün deyil, buna görə də qəbul nöqtəsində ikincil elektromaqnit sahəsinin intensivliyini nisbətən asanlıqla təyin etməyə imkan verəcək bir obyektin əks etdirən xüsusiyyətlərinin belə bir xarakteristikasını tapmaq lazımdır. .

Sxematik olaraq, yerləşdirmə stansiyasının obyektlə qarşılıqlı əlaqəsi Şəkil 2.2-də göstərilmişdir.

Şəkil 2.2. Radarın əks etdirən obyektlə qarşılıqlı əlaqəsi

Ötürücü cihaz əks etdirən obyektdə güc axınının sıxlığı P1 yaradır. Yansıtılan elektromaqnit dalğası yerləşdirmə sisteminin qəbuledici antenasının yerində güc axınının sıxlığı P2 yaradır.

P1 və P2 axınlarını rasional şəkildə birləşdirən dəyər tapmaq lazımdır. Effektiv səpilmə sahəsi (ESR) - Se belə bir dəyər kimi seçilmişdir.

Effektiv səpilmə sahəsi onun üzərinə düşən elektromaqnit dalğasına perpendikulyar yerləşən və bütün gücün izotrop yayılması ilə radar qəbuledicisinin yerləşdiyi yerdə eyni güc axını yaradan ərazinin sahəsi hesab edilə bilər. real əks etdirən obyekt kimi sıxlığı P2. Se dəyəri həmçinin “effektiv səth”, “ikinci dərəcəli radiasiya effektli səth” və ya “effektiv əks etdirən səth” adlanır.

Se-nin qiymətini Se P1=4p R2 P2 münasibətindən təyin etmək olar,

Se=4pR2P2,/P1 (2.1)

Effektiv səpilmə sahəsi obyektin yerləşdiyi yerdə birbaşa dalğanın elektrik və maqnit sahəsinin gücləri (E1 və H1) və əks olunan cismin elektrik və maqnit sahəsinin gücləri (E2 və H2) ilə ifadə edilə bilər. radarın yerində dalğa.

Se \u003d 4p R2 E2 2 / E1 2 \u003d 4p R2H2 2 / H1 2.

(2.1) düsturundan aşağıdakı kimi Se sahəsinin ölçüsünə malikdir. Əgər obyektin xətti və bucaq ölçüləri diapazon və bucaq koordinatları baxımından radarın həlledici həcminin ölçülərindən kiçikdirsə, effektiv səpilmə sahəsinin qiyməti əks etdirən obyektə qədər olan məsafədən asılı deyildir. Bununla belə, şək.2.2-dən göründüyü kimi, RCS-nin qiyməti obyektin yerləşdirmə sisteminin ötürücü və qəbuledicisinə nisbətən oriyentasiyasından asılıdır, Se=Se(q). Ümumi halda, bir obyektin kosmosda ixtiyari oriyentasiyası ilə RCS üç bucaqdan asılıdır: a və b məkanında əks etdirən obyektin baxış bucaqları və e obyektinin yuvarlanma bucağı: Se = Se (a, b, e).

Həqiqi əks etdirən cisimlər üçün effektiv səpilmə sahəsinin şüalanma bucaqlarından asılılığı eksperimental olaraq müəyyən edilir. Beləliklə, əks etdirən obyekti istiqamətə nisbətən ötürücüyə çevirsəniz, əks ikincili şüalanma Se(q) diaqramını silə bilərsiniz. Əksər aerodinamik obyektlər (təyyarə) üçün qayıdış ikincili radiasiya diaqramı güclü şəkildə girintilidir; effektiv səpilmə sahəsində dəyişiklik diapazonu böyükdür və 30 - 35 desibelə çatır.

Ən sadə konfiqurasiyalı reflektorlar üçün effektiv əks etdirən sahə nəzəri olaraq hesablana bilər. Belə reflektorlara, xüsusən də daxildir: xətti yarım dalğa vibrator, metal lövhə, metal və dielektrik künc reflektorları.

Yarım dalğalı vibratorun effektiv səpilmə sahəsi onun üzərinə düşən elektromaqnit dalğasının uzunluğundan və vibratorun normalı ilə yerləşdiyi stansiyanın istiqaməti arasındakı q bucağından asılıdır.

Se=0,86l2 cos4q.

Yarımdalğalı vibratorun maksimum RCS-i Sem=0,86l2-dir ki, bu da onun həndəsi sahəsini əhəmiyyətli dərəcədə üstələyir.

Yarımdalğalı vibratorlarla doldurulmuş radarın əks etdirən həcminin effektiv səpilmə sahəsi Se düsturla müəyyən edilə bilər.

Se = n Ses, (2.2)

burada n - ayırdetmə həcmindəki vibratorların sayı,

Ses=0.17l2 - yarımdalğalı vibratorun RCS-nin orta qiyməti, bir şərtlə ki, q bucağı 0-dan p /2 arasında bərabər dəyişmək şərtilə.

Metal plitənin arxaya səpilmə nümunəsi ləçək xarakteri daşıyır. Plitənin kənarının uzunluğunun dalğa uzunluğuna nisbətinin artması ilə lobların eni azalır. Lövhənin EPR-si onun S sahəsi ilə düz mütənasibdir və boşqabda elektromaqnit dalğasının normal düşməsi ilə bərabərdir.

Topun effektiv səpilmə sahəsi topun diametrinin dw dalğa uzunluğuna nisbətindən asılıdır. Metal bir top üçün

dsh-də Se=690 dsh6/l4<< l ,

Se \u003d p (dsh / 2) 2 ilə dsh \u003e l.

Güclü əks olunan siqnallar yaratmaq üçün p / 2 bir açı ilə birləşdirilmiş üç üçbucaqlı və ya üç kvadrat lövhədən ibarət metal künc reflektorları geniş istifadə olunur. Künc reflektorlarının üstünlüyü müxtəlif istiqamətlərdən gələn elektromaqnit dalğalarını intensiv şəkildə əks etdirmək qabiliyyətidir. Kvadrat kənarları olan künc reflektorunun EPR

üçbucaqlı reflektor üçün

burada l reflektor qabırğasının uzunluğudur.

Uzunlamasına ox boyunca şüalanma zamanı uzanmış sferoidin effektiv səpilmə sahəsi düsturla müəyyən edilir.

burada a böyük yarımoxdur, b sferoidin kiçik yarımoxudur.

Yer səthində ən çox yayılmış obyektlər yer səthinin sahələridir. Yer səthinin radarının şüalanması üçün şərtlər əncirdə göstərilmişdir. 2.3, a.

düyü. 2.3. Həcmli (a) və səth (b) cisimlərin effektiv səpilmə sahəsini təyin etmək üçün

Bu cür obyektlərin effektiv səpilmə sahəsi yer səthinin sahəsi ilə müəyyən edilir, ayrı-ayrı elementlərdən əks olunanlar eyni zamanda radar qəbuledici antenasına çatır. Elementin sahəsi iki müstəvidə antenna naxışının əsas maksimumunun genişliyindən asılıdır - q və y, üfüqidən hesablanan əsas maksimumun j meyl bucağı, zondlama nəbzinin müddəti, səpilmə əmsalı g. Belə bir əks etdirici sahə radardan R məsafəsində yerləşən düzbucaqlı şəklində təqdim edilə bilər

Bir şərtlə ki, ct /2cosj< y R / sinj, стороны прямоугольника равны RDq (Dq -ширина диаграммы направленности) и ct /2cosj , площадь отражающей площадки S = R(Dq) ct /2cosj . Соответствующая S перпендикулярная линии визирования площадка S0=S sinj .

S0 və g-ni bilməklə Seni təyin etmək olar.

Se=(g R(Dq) c t) tgj /2. (2.3)

(2.3) düsturundan göründüyü kimi, səthdə paylanmış obyektlərin RCS, nöqtə obyektlərinin RCS-dən fərqli olaraq, diapazondan asılıdır.

Effektiv səpilmə sahəsi Se radarın səthdən H hündürlüyü ilə ifadə edilə bilər

S e \u003d g HDq st / 2 cos (j) .

Kosmosda vahid sıxlığı n0 ilə paylanmış və orta əks etdirici səthə malik olan çoxlu sayda homojen reflektorlardan ibarət olan fəzada paylanmış obyektlərin effektiv səpilmə sahəsi (2.2) düsturundan istifadə etməklə müəyyən edilə bilər.

S e \u003d yox S es V,

burada V - diapazon, bucaq koordinatları və reflektorlarla doldurulmuş məkanın ölçüsü baxımından radarın ayırdetmə qabiliyyəti ilə müəyyən edilən əks etdirən həcmdir. Reflektorlar buludundan siqnalın formalaşması Şəkil 2.3, b-də göstərilmişdir.

Paylanmış reflektorların buludu radiasiya nümunəsinin konusvari şüasını tamamilə örtdüyü halda və həlledici həcmə qədər R məsafəsi ct/2 diapazonunun qətnaməsindən çox böyükdürsə, əks etdirən həcm ст/2 hündürlüyü olan silindrdir. və əsas pR2(Dq)2/4, burada Dq 0,5 səviyyəsində şüalanma nümunəsinin əsas maksimumunun enidir. Bu şərtlər üçün əks etdirən həcm V=pR2(Dq)ct/8-dir və fəzada paylanmış obyektin EPR-si düsturla müəyyən edilir.

S e \u003d S es n0 p R2 (Dq) 2ct / 8. (2.4).

Şüa natamam doldurulduqda, əks etdirən həcmin diametri obyektin L o eninə xətti ölçülərinə bərabərdir və effektiv səpilmə sahəsi düsturla müəyyən edilir.

Se=Ses n0p L0 2c /8 (2.5)

(2.4) və (2.5) düsturlarından göründüyü kimi, radar stansiyasının antenna modelinin əsas maksimumunu tamamilə əhatə edən həcmli paylanmış obyektlərlə RCS əks olunan həcmə olan məsafənin kvadratına birbaşa mütənasibdir. Obyekt diaqramın əsas şüasını blok etmirsə, RCS radar və əks etdirən həcm arasındakı məsafədən asılı deyildir.

Uzun mənzilli radar stansiyaları üçün aerodinamik obyektlər nöqtəli və ya cəmlənmişdir, onların RCS məsafədən asılı deyildir. Yaxınlıqdakı sistemlər üçün bu cür obyektlər xətti uzanır, burada şüalanan səthin sahəsi artan diapazonla xətti olaraq böyüyür. Buna görə də, effektiv səpilmə sahəsi radar və xətti uzanan obyekt arasında R məsafəsinin artması və antenna nümunəsinin eninin artması ilə artır. Bir cismin əks etdirici xüsusiyyətləri onun uzunluğu boyunca sabit olduqda, Se R ilə düz mütənasib olaraq böyüyür.

Yansıtılan siqnalların statistik xarakteristikası

Obyektdən əks olunan siqnal amplitüdlərinin paylanma qanunu

Sistemlərdə əks olunan siqnalların əksəriyyəti təsadüfi proseslərdir. Buna görə sistemin işini qiymətləndirmək üçün yalnız siqnalın enerji parametrlərinin orta qiymətlərini deyil, həm də amplitüdlərin və güclərin paylanması qanunlarını, həmçinin spektral və korrelyasiya xüsusiyyətlərini bilmək lazımdır. Təcrübə və nəzəri tədqiqatlar əsasında lazımi məlumatlar əldə edilə bilər.

Yaxınlıqdakı sistemlər üçün obyektlərin aşağıdakı statistik modelləri seçilə bilər:

1. əks etdirici səthin verilmiş ümumi orta qiyməti ilə eyni əks etdirən xassələrə malik olan çoxlu sayda əks etdirən elementlərin toplusu S e;

2. birinci modelə uyğun elementlər toplusu və bir elementin əks etdirici səthini aşan sabit effektiv əks etdirici səthi S0 olan bir (dominant) element.

Birinci model üçün tapılan amplituda paylanma qanunları S0 =0-da ikinci model üçün paylama qanununun xüsusi halıdır. Buna görə də, ilk olaraq ikinci model hesab olunur.

Model 2-ə uyğun olaraq obyektdən əks olunan siqnalın amplitudası kimi təqdim edilə bilər

u cos(w0t-j)=u0 cos(w0t-j0)+ uS cos(w0t-jS) (2.6)

burada uS cos (w0t-jS)=S ui cos(w0t-ji).

Salınmaların əlavə edilməsi prosesini Şəkil 2.4-də izləmək olar, burada u , u0 və uS siqnalları vektor şəklində göstərilmişdir.

x, x0, eləcə də y və y0 seqmentləri u və u0 siqnal amplitüdlərinin qarşılıqlı perpendikulyar oxlar üzrə proyeksiyalarıdır.

düyü. 2.4. Obyektdən əks olunan siqnalın vektor diaqramı

Mərkəzi limit teoreminə uyğun olaraq x və y proyeksiyaları normal ehtimal paylanmasına tabe olur və onların birgə ikiölçülü ehtimal sıxlığı birölçülü ehtimal sıxlıqlarının hasilinə bərabərdir,

burada D = Dx = Dy x və y ortoqonal komponentlərinin dispersiyasıdır.

İki ölçülü qanundan w(x, y) ikiölçülü qanuna w(u,j) keçmək asandır. Ehtimal nəzəriyyəsinin qaydalarına əsasən amplitudaların və fazaların ikiölçülü paylanma sıxlığı

Yansıtılan siqnalın amplitüdlərinin paylanması qanununu müəyyən etmək üçün w(u) ikiölçülü paylanma qanununu w(u,j) j-nin bütün mümkün qiymətlərinin bölgəsi üzərində inteqrasiya etmək lazımdır.

burada I0 (u,u0/2D) birinci növ sıfır dərəcəli Bessel funksiyasıdır,

Beləliklə, əks olunan siqnalın amplitüdlərinin paylanma qanunu alınmışdır ki, bu da ümumiləşdirilmiş Reyl paylanma qanunu adlanır. Birinci modelə uyğun gələn u0=0 olarsa, amplitüdlərin paylanma qanunu Rayleigh paylanma qanununa keçir,

Sabit komponent u0 amplitudasının müxtəlif dəyərlərində iki model üçün D1/2 ilə bağlı normallaşdırılmış amplitüdlərin paylanma qanunları Şek. 2.5. u0/D1/2 artdıqca amplituda paylanma qanunu normala yaxınlaşır.

Effektiv əks etdirici səthin paylanma qanunu

Siqnal amplitüdlərinin u gücə mütənasib olduğunu nəzərə alsaq, alınan amplituda paylanma qanunlarından istifadə edərək cisimlərdən əks olunan siqnalların gücü üçün paylanma qanunlarını tapmaq mümkündür. 1 ohm yükə ayrılan nəticə siqnalının orta gücü,

burada D=m1(xk2)=m1(yk2)=m1(uS2/2)=så2/2.

Obyektin effektiv əks etdirən səthi siqnal gücünə mütənasibdir, ona görə də tapılmış amplituda paylanma qanununa (2.7) uyğun olaraq effektiv əks etdirən səthin paylanma qanununu müəyyən etmək üçün aşağıdakı düsturdan istifadə edə bilərik.

w(Se)=w(u)çdu/dSeç. (2.8)

(2.7)-nin (2.8) əvəz edilməsi nəticəsində əks etdirən səthin paylanma qanunu aşağıdakı formaya endirilir:

Şəkil.2.5 Siqnal amplitüdünün paylanma sıxlığı (а) (uo/so=0 - əyri 1; uo/so=1 - əyri 2; uo/so=3 - əyri 3; uo/so=6 - əyri 4).

və effektiv əks etdirən səth (b) (Se0 /Seå= 0 - əyri 1; Se0 /Seå= 1 - əyri 2; Se0 /Seå=3-də - əyri 3 və Se0 /Seå = 20 - əyri 4).

kurs layihəsi

SPbGUT im. Bonç-Brueviç

Radiosistemlər və siqnalların emalı şöbəsi

İntizam üzrə kurs layihəsi

"Radio sistemləri", mövzuda:

"Effektiv səpilmə sahəsi"

Tamamlandı:

RT-91 qrupunun tələbəsi

Krotov R.E.

Qəbul edən: ROS kafedrasının professoru Gureviç V.E.

Verilən tapşırıq: 30/10/13

Qoruma müddəti: 12/11/13

Giriş və s

Radarın struktur diaqramı

Radarın sxematik diaqramı

Cihazın işləmə nəzəriyyəsi

Nəticə

Biblioqrafiya

Effektiv səpilmə sahəsi

(EPR; ingilis. Radar kəsişməsi.RCS; bəzi mənbələrdə effektiv səpilmə səthi, effektiv səpilmə kəsiyi,effektiv əks etdirən sahə, EOP) radarda - hadisə müstəvisi dalğasının istiqamətinə normal şəkildə yerləşən və ideal və izotrop reradiator olan hansısa uydurma düz səth sahəsi, hədəf yerində yerləşdirildikdə eyni güc axını sıxlığını yaradır. real hədəf olaraq radar stansiyasının antenası.

Monostatik EPR diaqramının nümunəsi (B-26 Invader)

RCS bir cismin elektromaqnit dalğasını səpmək qabiliyyətinin kəmiyyət ölçüsüdür. Transceiver yolunun enerji potensialı və radar antenalarının CG-si ilə yanaşı, obyektin EPR radar diapazonu tənliyinə daxildir və obyektin radar tərəfindən aşkar oluna biləcəyi diapazonu müəyyən edir. Artan RCS dəyəri obyektin daha çox radar görünməsi deməkdir, RCS-nin azalması aşkarlanmağı çətinləşdirir (gizli texnologiya).

Müəyyən bir obyektin EPR onun formasından, ölçüsündən, hazırlandığı materialdan, radarın ötürücü və qəbuledici mövqelərinin antenalarına (elektromaqnit dalğalarının qütbləşməsi daxil olmaqla) münasibətdə oriyentasiyasından (görünüşündən) asılıdır. zondlama radio siqnalının dalğa uzunluğu. RCS səpələyicinin uzaq zonasının, radarın qəbuledici və ötürücü antenalarının şəraitində müəyyən edilir.

RCS rəsmi olaraq təqdim edilmiş bir parametr olduğundan, onun dəyəri nə səpələyicinin ümumi səth sahəsinin dəyəri, nə də onun kəsişmə sahəsinin dəyəri ilə üst-üstə düşmür (ing. Kesiti). EPR-nin hesablanması tətbiqi elektrodinamika problemlərindən biridir ki, bu da analitik olaraq müxtəlif yaxınlaşma dərəcələri ilə həll olunur (yalnız məhdud bir sıra sadə formalı cisimlər üçün, məsələn, keçirici kürə, silindr, nazik düzbucaqlı lövhə və s.) və ya ədədi üsullar. RCS-nin ölçülməsi (nəzarəti) sınaq meydançalarında və radiotezlikli yankısız kameralarda real obyektlərdən və onların miqyaslı modellərindən istifadə etməklə həyata keçirilir.

EPR sahəsinin ölçüsünə malikdir və adətən kv.m ilə göstərilir. və ya dBq.m.. Sadə formalı obyektlər üçün - test - EPR adətən zondlama radio siqnalının dalğa uzunluğunun kvadratına normallaşdırılır. Uzadılmış silindrik obyektlərin EPR onların uzunluğuna (xətti EPR, vahid uzunluğa görə EPR) normallaşdırılır. Həcmdə paylanmış obyektlərin EPR (məsələn, yağış buludu) radar ayırdetmə elementinin həcminə (EPR / m3) normallaşdırılır. Səth hədəflərinin RCS (bir qayda olaraq, yer səthinin bir hissəsi) radar qətnamə elementinin sahəsinə (EPR / sq. M.) normallaşdırılır. Başqa sözlə, paylanmış obyektlərin RCS, radar və obyekt arasındakı məsafədən asılı olan müəyyən bir radarın müəyyən bir ayırdetmə elementinin xətti ölçülərindən asılıdır.

EPR aşağıdakı kimi müəyyən edilə bilər (tərif məqalənin əvvəlində verilənə bərabərdir):

Effektiv səpilmə sahəsi(harmonik zondlama radiosiqnal üçün) - ekvivalent izotrop mənbənin radio emissiya gücünün (şüalanmış səpələyici ilə müşahidə nöqtəsində eyni radio emissiya gücü axınının sıxlığını yaratmaq) güc axınının sıxlığına (Vt/kv.m) nisbəti. .) səpələyicinin yerində yoxlayıcı radio emissiyasının.

RCS səpələyicidən zondlama radiosiqnalının mənbəyinə və müşahidə nöqtəsinə olan istiqamətdən asılıdır. Bu istiqamətlər üst-üstə düşə bilməyəcəyindən (ümumi halda, zondlama siqnalının mənbəyi və səpələnmiş sahənin qeydiyyat nöqtəsi kosmosda ayrılır), onda bu şəkildə müəyyən edilmiş RCS adlanır. bistatik EPR (iki mövqeli EPR, ingilis bistatik RCS).

Geri səpilmə diaqramı(DOR, monostatik EPR, tək mövqeli EPR, ingilis monostatik RCS, geriyə səpilən RCS) səpələyicidən zond siqnalının mənbəyinə və müşahidə nöqtəsinə istiqamətlər üst-üstə düşdükdə RCS qiymətidir. EPR çox vaxt onun xüsusi halı kimi başa düşülür - monostatik EPR, yəni bistatik (çox mövqeli) radarların (tək ötürücü ilə təchiz olunmuş ənənəvi monostatik radarlarla müqayisədə) aşağı yayılması səbəbindən DOR (EPR və DOR anlayışları qarışıqdır). antenna). Bununla belə, EPR(θ, φ; θ 0, φ 0) və DOR(θ, φ) = EPR(θ, φ; θ 0 =θ, φ 0 =φ) arasında fərq qoyulmalıdır, burada θ, φ istiqamətdir. səpələnmiş sahənin qeydiyyatı məntəqəsinə; θ 0 , φ 0 - zondlama dalğasının mənbəyinə istiqamət (θ, φ, θ 0, φ 0 - sferik koordinat sisteminin bucaqları, başlanğıcı diffuzorla uyğunlaşdırılır).

Ümumi halda, qeyri-harmonik zaman asılılığı olan zondlama elektromaqnit dalğası üçün (məkan-zaman mənasında genişzolaqlı zondlama siqnalı) effektiv səpilmə sahəsi ekvivalent izotrop mənbənin enerjisinin səpələyicinin yerləşdiyi yerdə zondlama radio emissiyasının enerji axınının sıxlığına (J/kv.m.) nisbətidir.

EPR hesablanması

Dalğa hadisəsinin RCS-ə bərabər sahəsi olan izotropik əks etdirən səthdə əks olunmasını nəzərdən keçirək. Belə bir hədəfdən əks olunan güc RCS-nin məhsulu və hadisə enerji axınının sıxlığıdır:

hədəfin RCS haradadır, hədəf yerində verilmiş qütbləşmənin hadisə dalğasının güc axınının sıxlığıdır, hədəf tərəfindən əks olunan gücdür.

Digər tərəfdən, izotrop radiasiya gücü

Və ya hadisə dalğasının və əks olunan dalğanın sahə güclərindən istifadə edərək:

Qəbuledicinin giriş gücü:

,

antenanın effektiv sahəsi haradadır.

Radiasiya gücü və antenanın istiqaməti baxımından hadisə dalğasının güc axını müəyyən etmək mümkündür. D radiasiyanın müəyyən bir istiqaməti üçün.

Harada .

Bu minvalla,

. (9)

Epr-in fiziki mənası

EPR sahəsinin ölçüsünə malikdir [ m²], Amma həndəsi sahə deyil(!), lakin enerji xarakteristikasıdır, yəni qəbul edilən siqnalın gücünün böyüklüyünü müəyyən edir.

Hədəfin RCS nə yayılan dalğanın intensivliyindən, nə də stansiya ilə hədəf arasındakı məsafədən asılı deyil. İstənilən artım mütənasib artıma gətirib çıxarır və onların düsturdakı nisbəti dəyişmir. Radar və hədəf arasındakı məsafəni dəyişdirərkən nisbət tərs dəyişir və RCS dəyəri dəyişməz qalır.

Ümumi nöqtə hədəflərinin EPR

• qabarıq səth

Bütün səthdən sahə S inteqral ilə müəyyən edilir. Müəyyən etmək lazımdır E 2 və hədəfə müəyyən bir məsafədə münasibət ...

,

harada k- dalğa nömrəsi.

1) Əgər cisim kiçikdirsə, o zaman hadisə dalğasının məsafəsi və sahəsi dəyişməz hesab edilə bilər.

2) Məsafə R hədəfə qədər olan məsafənin və hədəf daxilindəki məsafənin cəmi kimi düşünülə bilər:

,
,

düz boşqab

Düz səth əyri qabarıq səthin xüsusi halıdır.

Künc reflektoru

Künc reflektoru- qarşılıqlı perpendikulyar əks etdirici təyyarələri olan düzbucaqlı tetraedr şəklində bir cihaz. Künc reflektoruna daxil olan radiasiya tamamilə əks istiqamətdə əks olunur.

Üçbucaqlı

Üçbucaqlı üzləri olan bir künc reflektoru istifadə edilərsə, EPR

saman

Samanlar radarın işinə passiv müdaxilə yaratmaq üçün istifadə olunur.

Dipol reflektorun RCS dəyəri ümumiyyətlə müşahidə bucağından asılıdır, lakin bütün bucaqlar üçün RCS:

Samanlar hava hədəflərini və ərazini, həmçinin passiv radar mayaklarını maskalamaq üçün istifadə olunur.

Samanın əks sektoru ~70°-dir

EPR sahənin ölçülərinə malikdir, lakin həndəsi sahə deyil, enerji xarakteristikasıdır, yəni qəbul edilən siqnalın gücünün böyüklüyünü müəyyən edir.

Hədəfin RCS nə yayılan dalğanın intensivliyindən, nə də stansiya ilə hədəf arasındakı məsafədən asılı deyil. ρ 1-də hər hansı bir artım ρ 2-nin mütənasib artmasına səbəb olur və onların düsturdakı nisbəti dəyişmir. Radar və hədəf arasındakı məsafəni dəyişdirərkən, ρ 2 / ρ 1 nisbəti R ilə tərs mütənasib olaraq dəyişir və EPR dəyəri dəyişməz qalır.

Ümumi nöqtə hədəflərinin EPR

Əksər nöqtə hədəfləri üçün EPR haqqında məlumatı radar təlimatlarında tapmaq olar.

qabarıq səth

Bütün səthdən olan sahə S inteqral ilə müəyyən edilir E 2 və hədəfə verilən məsafədə nisbəti təyin etmək lazımdır ...

,

burada k dalğa nömrəsidir.

1) Əgər cisim kiçikdirsə, o zaman hadisə dalğasının məsafəsi və sahəsi dəyişməz hesab edilə bilər. 2) R məsafəsi hədəfə qədər olan məsafənin və hədəf daxilindəki məsafənin cəmi kimi qəbul edilə bilər:

,
,
,
,

düz boşqab

Düz səth əyri konveks səthin xüsusi halıdır.

Künc reflektoru

Künc reflektorunun iş prinsipi

Künc reflektoru üç perpendikulyar səthdən ibarətdir. Bir boşqabdan fərqli olaraq, bir künc reflektoru geniş açılarda yaxşı əks etdirir.

Üçbucaqlı

Üçbucaqlı üzləri olan bir künc reflektoru istifadə edilərsə, EPR

Künc reflektorlarının tətbiqi

Künc reflektorları tətbiq olunur

• hiylələr kimi
• radio kontrast nişanları kimi
• güclü istiqamətli şüalanma ilə təcrübələr apararkən

saman

Samanlar radarın işinə passiv müdaxilə yaratmaq üçün istifadə olunur.

Dipol reflektorun RCS dəyəri ümumiyyətlə müşahidə bucağından asılıdır, lakin bütün bucaqlar üçün RCS:

Samanlar hava hədəflərini və ərazini, həmçinin passiv radar mayaklarını maskalamaq üçün istifadə olunur.

Samanın əks sektoru ~70°-dir

Mürəkkəb hədəflərin EPR

Mürəkkəb real obyektlərin RCS-ləri uzaq şüalanma zonasının şərtlərinin mümkün olduğu xüsusi qurğularda və ya diapazonlarda ölçülür.

#	Hədəf növü	σ c
1	Aviasiya
1.1	Döyüş təyyarəsi	3-12
1.2	gizli döyüşçü	0,3-0,4
1.3	cəbhə bombardmançısı	7-10
1.4	Ağır bombardmançı	13-20
1.4.1	B-52 bombardmançı	100
1.4	Nəqliyyat təyyarəsi	40-70
2	gəmilər
2.1	Səthdə sualtı qayıq	30-150
2.2	Səthdə bir sualtı qayığın kəsilməsi	1-2
2.3	kiçik sənətkarlıq	50-200
2.4	orta gəmilər	²
2.5	böyük gəmilər	> 10²
2.6	Kreyser	~12 000 14 000
3	Yer hədəfləri
3.1	Avtomobil	3-10
3.2	Tank T-90	29
4	Sursat
4.1	ALSM qanadlı raketi	0,07-0,8
4.2	Operativ-taktiki raketin döyüş başlığı	0,15-1,6
4.3	ballistik raket döyüş başlığı	0,03-0,05
5	Digər məqsədlər
5.1	İnsan	0,8-1
6	Quşlar
6.1	Qala	0,0048
6.2	lal qu quşu	0,0228
6.3	Qarabatat	0,0092
6.4	qırmızı uçurtma	0,0248
6.5	Mallard	0,0214
6.6	Boz qaz	0,0225
6.7	Hoodie	0,0047
6.8	tarla sərçəsi	0,0008
6.9	adi sığırcık	0,0023
6.10	qara başlı qağayı	0,0052
6.11	Ağ leylək	0,0287
6.12	Lapwing	0,0054
6.13	türk balığı	0,025
6.14	qaya göyərçin	0,01
6.15	ev sərçəsi	0,0008